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Scarica Il Documento - Symbolname der wellenform a, b i. P. Deformationsschwingung, im allgemeinen g o. O. P. Deformationsschwingung von skelettatomen g o. O. P. Deformationsschwingung d i. P. Deformationsschwingung von skelettatomen d i. P. Deformationsschwingung einer x-h-bindung ds symmetrische deformationsschwingung (biegung) die asymmetrische deformationsschwingung (biegung) d 'deformationsschwingung (verdrehen, wippen) k o. O. P. Wackelnde schwingung einer xh2-gruppe (x ¹ c) r schaukelschwingung rb i. P. Schaukelschwingung rg o. O. P. Schaukelschwingung r i. P. Rüttelschwingung einer xh2-institution (x¹c) n streckschwingung einer x-h-bindung ns symmetrische streckschwingung mit ungleichmäßiger streckschwingung nb i. P. Dehnungsvibration ng o. O. P. Dehnungsschwingung t verdrehschwingung t torsion, verdrehschwingung einer xh2-gruppe (x ¹ c) f o. O. P. Ringverformungsschwingung mit wackelschwingung und streckschwingung von skelettatomen ohne h-bindung.

Nach dieser mechanischen tour wechseln wir jetzt zur ladung. Analog verhalten sich elektrische kräfte zu "starr" verbundenen preisen. Die kräfte, die sich aus dem elektrischen bereich ergeben, ergeben sich in jedem fall als produkt aus geschwindigkeit und energie des subjekts. Wenn man dies in die gleichung des drehmoments einfügt und etwas umwandelt (siehe foto), wirken sich die resultierenden drehmomenteffekte aus einer ladung q, der lücke r und der elektrischen feldstärke e aus die elektrische fläche des dipols, der zweite dipol, zusammenfassen. Als ergebnis dreht sich der dipol und richtet sich innerhalb der disziplin-route aus. Da die kosten jeweils gleich groß und gegensätzlich sind, sind beide kräfte gleich lang und gegensinnig. Die summe der kräfte verschwindet, eine translationsbewegung wird daher nicht mehr verursacht. Dies könnte man auch damit erklären, dass der dipol, der hier als ganzes in betracht gezogen wird, elektrisch unparteiisch ist und daher vom sektor nicht mehr translatorisch bewegt wird.

Berücksichtigen sie nun einen strahl ohne führungsfaktor, der frei beweglich ist. In diesem fall ersetzt die mitte des balkens das lager. Es liegt im beispiel in der mitte der bar. Die radien haben dann die gleiche periode, aber entgegengesetztes vorzeichen. Im produkt des drehmoments kann man dem druck auch das negative vorzeichen zuordnen und den radius enorm belassen. Jeder radius ist dann identisch und kann ausgeschlossen werden. Im endeffekt wirkt die differenz innerhalb der kräfte als drehmoment, das innerhalb des drehsinns der stange um den massenmittelpunkt beschleunigt wird. Der implizierte preis der kräfte hat alternativ eine beschleunigende wirkung auf übersetzungssätze und greift in die mitte der masse.

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